我们都被爱因斯坦带偏了，实际上光子的运动速度可以如下处理:
将爱因斯坦场方程中的光速 (c^2) 用闵可夫斯基时空下的时间光秒来表示，实际上是改变单位体系，以使得方程在自然单位中更加简洁。在广义相对论中，爱因斯坦场方程可以写为：
[ G_{\mu\nu} = \frac{8\pi G}{c^4} T_{\mu\nu} ]
其中 (G_{\mu\nu}) 是爱因斯坦张量，(T_{\mu\nu}) 是能量-动量张量，(G) 是牛顿引力常数，而 (c) 是光速。
在自然单位中，我们通常设定 (c = 1)，这样光速的平方 (c^2) 也被设定为1。但是，如果要以时间光秒为单位，首先需要理解光秒是光在真空中行进1秒所覆盖的距离，大约是299,792,458米。在闵可夫斯基时空中，时间坐标通常以虚数单位 (\mathrm{i}) 的倍数来表示，以确保四维时空线元的正确符号。
如果将光速 (c) 设定为时间光秒的单位，那么在方程中 (c^2) 将被替换为1秒内光在时空中“行进”的时间量，即1时间光秒的平方。在这样的单位体系下，爱因斯坦场方程简化为：
[ G_{\mu\nu} = 8\pi G T_{\mu\nu} ]
这里，(8\pi G/c^4) 的因子简化为 (8\pi G)，因为 (c^2 = 1)（或者说1时间光秒的平方）。这种单位的选择简化了方程的书写，同时也强调了在广义相对论中，时间和空间的统一处理。
闵可夫斯基的时间光秒是狭义相对论中引入的一个概念，它将时间和空间结合成一个统一的四维时空结构。在闵可夫斯基时空中，时间不再是独立于空间的维度，而是与空间维度一起构成了一个四维的时空中的事件。这种表述方式强调了时间和空间的相互关联性，以及光速在所有惯性参考系中的不变性。
与普通时间的主要区别在于，闵可夫斯基时空中的时间是以虚数单位与空间坐标结合的，形成了一个四维的间隔概念。在这个框架下，时间和空间的度量不再是独立的，而是通过闵可夫斯基度规来共同描述事件之间的间隔。这种描述方式揭示了时间膨胀和长度收缩等相对论效应的几何本质。
在闵可夫斯基时空中，时间光秒作为一个单位，可以帮助简化广义相对论中的爱因斯坦场方程，使得在自然单位体系中光速的平方 (c^2) 可以被设定为1，从而简化了方程的形式。这种单位的选择在理论物理学中有助于更直观地理解和计算时空的几何性质。
先来看看复数是怎么出现的？
方程 (x^2 + 1 = 0) 是一个在实数范围内没有解的方程，但如果我们扩展到复数域，这个方程就有了解。
我们来求解它：
[ x^2 + 1 = 0 \ x^2 = -1 \ x = \pm\sqrt{-1} ]
在复数域中，(\sqrt{-1}) 通常被表示为 (i)，其中 (i) 是虚数单位，满足 (i^2 = -1)。因此方程的解可以写为：
[ x = \pm i ]
这意味着 (x^2 + 1 = 0) 的解集是 ({i, -i})。在复数平面上，(i) 和 (-i) 分别位于虚轴的正方向和负方向上，各距离原点一个单位长度。
而相对于闵可夫斯基时间，
更准确地应当称为闵可夫斯基时空中的时间坐标，是狭义相对论和广义相对论框架下对时间的一种特殊处理方式。在闵可夫斯基时空中，时间不是被独立看待的，而是与空间的三个维度（长度、宽度、高度）结合在一起，形成一个四维的连续统一体——四维时空。
在闵可夫斯基时空下，时间被赋予了与空间坐标不同的度量，具体体现在闵可夫斯基度规上。通常的时间坐标 (t) 在四维时空中被标记为 (t' = i \cdot ct)，其中 (i) 是虚数单位，(c) 是光速。这种处理方式使得时空间隔的表达式在所有惯性参考系中保持不变，即：
[ s^2 = -c^2t^2 + x^2 + y^2 + z^2 ]
这里，(s^2) 是四维时空间隔的平方，(t, x, y, z) 分别是时间坐标和三个空间坐标。在闵可夫斯基度规中，时间前的系数为 (-c^2)，这反映了时间与空间在度量上的根本区别。
值得注意的是，由于虚数单位 (i) 的引入和光速 (c) 的使用，闵可夫斯基时间在数学上与我们日常生活中的时间有所不同。在闵可夫斯基时空中，时间的流逝与观察者的运动状态有关，这导致了时间膨胀效应，即相对于静止参考系，高速运动的观察者的时间会变慢。
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